Теплопровідність
 
а б в г д е ж з и й к л м н о п р с т у ф х ц ч ш щ ъ ы ь э ю я
 

Теплопровідність

Теплопровідність, один з видів перенесення теплоти (енергії теплового руху мікрочасток) від більш нагрітих частин тіла до менш нагрітим, що приводить до вирівнювання температури. При Т. перенесення енергії в телі здійснюється в результаті безпосередньої передачі енергії від часток (молекул, атомів, електронів), що володіють більшою енергією, часткам з меншою енергією. Якщо відносна зміна температури Т на відстані середньою довжини вільного пробігу часток l мало, то виконується основний закон Т. (закон Фур'є): щільність теплового потоку q пропорційна градієнту температури grad T, тобто

, (1)

де l — коефіцієнт Т., або просто Т., не залежить від grad T [l залежить від агрегатного стану речовини (див. таблиці. ), його атомно-молекулярної будови, температури і тиску, складу (в разі суміші або розчину) і т. д.].

Значення коефіцієнта теплопровідності l для деяких газів, рідин і твердих тіл при атмосферному тиску

Речовина

t, ° C

l, вт/ ( м× До)

Гази

Водень

Гелій

Кисень

Азот

Повітря

Метали

Срібло

Мідь

Залізо

Олово

Свинець

Рідини

Ртуть

Вода

Ацетон

Етиловий спирт

Бензол

Мінерали і матеріали

Хлорид натрію

Турмалін

Стекло

Дерево

Азбест

 

0

0

0

-3

4

 

0

0

0

0

0

 

0

20

16

20

22,5

 

0

0

18

18

18

 

0,1655 0,1411 0,0239 0,0237 0,0226

 

429

403

86,5

68,2

35,6

 

7,82

0,599

0,190

0,167

0,158

 

6,9

4,6

0,4—1 0,16—0,25 0,12

  Відхилення від закону Фур'є можуть з'явитися при дуже великих значеннях grad T (наприклад, в сильних ударних хвилях ) , при низьких температурах (для рідкого гелію Не II) і при високих температурах порядка десятки і сотні тисяч градусів, коли в газах перенесення енергії здійснюється не лише в результаті міжатомних зіткнень, але в основному за рахунок випромінювання (промениста Т.). У розріджених газах, коли l порівнянно з відстанню L між стінками, що обмежують об'єм газу, молекули частіше стикаються із стінками, чим між собою. При цьому порушується умова застосовності закону Фур'є і само поняття локальної температури газу втрачає сенс. В цьому випадку розглядають не процес Т. в газі, а теплообмін між тілами, що знаходяться в газовому середовищі. Процес перенесення теплоти —Т. — в суцільному середовищі описується теплопровідності рівнянням .

  Для ідеального газу, що складається з твердих сферичних молекул діаметром d, згідно кінетичній теорії газів, справедливо наступне вираження для \ (при ):

, (2)

де r — щільність газу, з v теплоємність одиниці маси газу при постійному об'ємі V,  — середня швидкість руху молекул. Оскільки J пропорційна 1 /р, а r ~ р ( р — тиск газу), то Т. такого газу не залежить від тиску. Крім того, коефіцієнт Т. l і в'язкість m зв'язані співвідношенням: . В разі газу, що складається з багатоатомних молекул, істотний вклад в l дають внутрішні міри свободи молекул, що враховує співвідношення:

 ,

де g = ср/c v , ср — теплоємність при постійному тиску. У реальних газах коефіцієнт Т. — досить складна функція температури і тиску, причому із зростанням Т і р значення l зростає. Для газових сумішей l може бути як більше, так і менше коефіцієнта Т. компонентів суміші, тобто Т. — нелінійна функція складу.

В щільних газах і рідинах середня відстань між молекулами порівнянно з розмірами самих молекул, а кінетична енергія руху молекул того ж порядку, що і потенційна енергія міжмолекулярної взаємодії. У зв'язку з цим перенесення енергії зіткненнями відбувається значно інтенсивніше, ніж в розріджених газах, і швидкість передачі енергії молекул від гарячих ізотермічних шарів рідини до холоднішим близька до швидкості поширення малих обурень тиску, рівної швидкості звуку, тобто , де u — швидкість звуку в рідині,   середня відстань між молекулами. Ця формула краще всього виконується для одноатомних рідин. Як правило, l рідин убуває із зростанням Т і слабо зростає із зростанням р. Т. твердих тіл має різну природу залежно від типа твердого тіла. У діелектриках, вільних електричних зарядів, що не мають, перенесення енергії теплового руху здійснюється фононами — квазічастинками, квантами пружних коливань атомів кристала (див. Коливання кристалічної решітки, Квазічастинки ) . В твердих діелектриків , де з — теплоємність діелектрика, співпадаюча з теплоємністю газу фононів,  — середня швидкість руху фононів, приблизно рівна швидкості звуку,  — середня довжина вільного пробігу фононів. Існування певного кінцевого значення l — слідство розсіяння фононів на фононах, на дефектах кристалічної решітки (зокрема, на кордонах кристалітів і на кордоні зразка). Температурна залежність л. визначається залежністю від температури з і l . При високих температурах ( T >> Q D , де Q D Дебая температура ) головним механізмом, що обмежує l , служить фононне для фонона розсіяння, пов'язане з ангармонізмом коливань атомів кристала. фононний для фонона механізм теплоопору (1/l — коефіцієнт теплоопору) можливий лише завдяки процесам перекидання (див. Тверде тіло ) , в результаті яких відбувається гальмування потоку фононів. Чим Т вище, тим з більшою вірогідністю здійснюються процеси перекидання, а l зменшується: при T >> Q D l ~ 1 /t і, отже, l ~ 1/ T , оскільки з в цих умовах слабо залежить від Т . Із зменшенням Т (при T << Q D ) довжина вільного пробігу, визначувана фононним для фонона розсіянням, різко зростає () і, як правило, обмежується розмірами зразка ( R ) . Теплоємність при T << Q D убуває ~ Т 3 завдяки чому l при пониженні температури проходить через максимум. Температура, при якій l має максимум, визначається з рівності l ( T ) » R.

  Т . металів визначається рухом і взаємодією носіїв струму — електронів провідності. У загальному випадку для металу коефіцієнт Т. дорівнює сумі гратчастою фононною l реш і електронною l е складових: l = l е + l реш , причому при звичайних температурах, як правило, l е ³ l реш . В процесі теплопровідності кожен електрон переносить за наявності градієнта температури енергію kt, завдяки чому відношення електронної частини коефіцієнта Т. l е , до електричної провідності s в широкому інтервалі температур пропорційно температурі ( Відемана — Франца закон ) :

, (3)

де до Больцмана постійна, е — заряд електрона. У зв'язку з тим, що у більшості металів l реш £ l е , в законі Відемана — Франца можна з хорошою точністю замінити l е на l . Виявлені відхилення від рівності (3) знайшли своє пояснення в непружності зіткнень електронів. В напівметалів Bi і Sb l реш порівнянна з l е , що пов'язане у них з крихтою числа вільних електронів.

  Явище перенесення теплоти в напівпровідниках складніше, ніж в діелектриках і металах, по-перше, у зв'язку з тим, що для них істотні обидві складові Т. ( l е і l реш ), а, по-друге, у зв'язку із значним впливом на коефіцієнт Т. домішок, процесів біполярної дифузії, перенесення екситонів і ін. чинників.

  Вплив тиску на l твердих тіл з хорошою точністю виражається лінійною залежністю l від р, причому в багатьох металів і мінералів l зростає із зростанням р.

  Літ.: Ликов А. Ст, Теорія теплопровідності, М., 1967; Рейф Ф., Статистична фізика, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1972 (Берклєєвський курс фізики, т. 5); Робертс Дж., Теплота і термодинаміка, пер.(переведення) з англ.(англійський), М-кодом.—Л., 1950; Гиршфельдер Дж., Кертісс Ч., Берд Р., Молекулярна теорія газів і рідин, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1961; 3айман Дж., Принципи теорії твердого тіла, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1966; Киттель Ч., Елементарна фізика твердого тіла, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1965; Зельдовіч Я. Б., Райзер Ю. П., Фізика ударних хвиль і високотемпературних гідродинамічних явищ, 2 видавництва, М., 1966.

  С. П. Малишенко.