Смуги рівного нахилу , система світлих і темних смуг, що чергуються, спостережувана при освітленні прозорого шару постійної товщини (плоскопаралельної пластинки ) пучком , що розходиться або сходиться, монохроматичного світла або непаралельним пучком променів складнішої будови, причому кожна смуга проходить через ті крапки шаруючи, на які промені світла падають під одним і тим же кутом j (під однаковим нахилом, звідки назва «П. р. н. »). П. р. н. часто відносять до ефектів оптики тонких шарів, хоча вони виникають і в пластинках порівняно чималої товщини. Поява П. р. н. обумовлене інтерференцією світла, відбитого від переднього і заднього кордонів пластинки (П. р. н. у відбитому світлі), або світла, що пройшло через пластинку без віддзеркалення, зі світлом, двічі відбитим поверхнями пластинки (П. р. н. у проходящем світлі). Якщо віддзеркалення коефіцієнти r кордонів шару (пластини) великі, то П. р. н. можуть бути дуже різання. Інтерференція стає можливою унаслідок когерентності променів, проходящих різні дороги і що набувають внаслідок цього різниця ходу . В результаті інтерференції максимум або мінімум освітленості у відбитому світлі (відповідно світла або темна смуга) спостерігатиметься ( мал. ) за умови, що різниця ходу між двома когерентними пучками променів дорівнює цілому або напівцілому числу довжин хвиль, тобто
2 nh cosy + l/2 = до l/2
( n — заломлення показник речовини пластинки; h — її товщина; l — довжина хвилі світла; в — кут заломлення променів; до — ціле число, парне значення якого відповідає максимумам, а непарне — мінімумам освітленості). Додатковий член l/2 у вираженні для різниці ходу враховує зрушення фаз при віддзеркаленні від оптично щільнішого середовища (див. Віддзеркалення світла ) . Оскільки кут заломлення в однозначно пов'язаний з кутом падіння j, всі промені з однаковим j набувають однієї і тієї ж різниці ходу. Т. о., інтерференційні максимуми і мінімуми виникають в напрямах однакового нахилу відбитих променів.
Оскільки що набувають однакову різницю ходу промені (наприклад, що виникають при розщеплюванні променів S, S 1 ) йдуть від пластинки паралельно, П. р. н., що утворюються при «пересіченні» цих променів, локалізовані в нескінченності і для їх спостереження потрібно зібрати промені за допомогою лінзи на екран або фотопластину, що інтерферують (або акомодувати око на нескінченність, див.(дивися) Акомодація ока). П. р. н. можна спостерігати при скільки завгодно протяжному джерелі світла. Для освітлюючих пучків П. р. н, що сходяться і розходяться. у фокальній плоскості збираючої лінзи L — кола або еліпси. Зміна довжини хвилі падаючого світла на Dl викликає зсув П. р. н., легко реєстроване при означає. h і r. Цим широко користуються в спектральних дослідженнях за допомогою інтерферометрів Фабрі — Перо, Жамена і ін. (див. Інтерферометр ) ; в спектральних приладах П. р. н. служать для вивчення складної будови спектральних ліній. Для спостереження П. р. н. при великих h потрібно заздалегідь виділити з опромінюючого світла невеликий спектральний інтервал (монохроматізіровать світло), інакше П. р. н. для різних (накладаються один на одного і інтерференційна картина стає спостереженою. П. р. н. використовують також для особливо точного контролю плоско-паралельної прозорих пластинок (особливо скляних).
Літ.: Ландсберг Р. С., Оптика, 4 видавництва, М., 1957 (Загальний курс фізики, т. 3), Калітєєвський Н. І., Хвилева оптика, М., 1971; Борн М., Вольф Е., Основи оптики, пер.(переведення) з англ.(англійський), 2 видавництва, М., 1973; Прояснення оптики, під ред. І. Ст Гребенщикова, М-код.—Л., 1946; Шишловський А. А., Прикладна фізична оптика, М., 1961.
