Виробництво ентропії, ентропія, що виникає у фізичній системі за одиницю часу в результаті тих, що протікають в ній нерівноважних процесів . П. е., віднесене до одиниці об'єму, називається локальним.
Якщо термодинамічні сили X i (наприклад, градієнти температури, концентрацій компонентів або їх хімічних потенціалів, масової швидкості, а в гетерогенних системах — кінцеві різниці термодинамічних параметрів) створюють в системі зв'язані ним потоки J i (теплоти, речовини, імпульсу і ін.), то локальне П. е. s в такій нерівноважній системі рівно
(1)
де m — число термодинамічних сил, що діють. Повне П. е. дорівнює інтегралу від s за об'ємом системи. Якщо термодинамічні потоки і сили постійні в просторі, то повне П. е . відрізняється від локального лише множником, рівним об'єму системи. Потоки J i пов'язані з тими, що викликають їх термодинамічними силами X i лінійними співвідношеннями
, (2)
де L ik — кінетичні коефіцієнти (див. Онсагера теорема ). Отже, П. е.
П. е. відмінно від нуля і позитивно для необоротних процесів (Критерій безповоротності s ¹ 0). У стаціонарному стані П. е. мінімально (Прігожіна теорема ). Конкретне вираження для тих, що входять в П. е. кінетичних коефіцієнтів через потенціали взаємодії часток визначається методами нерівноважної статистичної термодинаміки.
