Перший початок термодинаміки, один з двох основних законів термодинаміки, є законом збереження енергії для систем, в яких істотне значення мають теплові процеси. П. н. т. було сформульовано в середині 19 ст в результаті робіт Ю. Р. Майєру, Дж. Джоуля і Г. Гельмгольца (див. Енергії збереження закон ) . Згідно П. н. т., термодинамічна система (наприклад, пара в тепловій машині) може здійснювати роботу лише за рахунок своєї внутрішньої енергії або яких-небудь зовнішніх джерел енергії. П. н. т. часто формулюють як неможливість існування вічного двигуна 1-го роду, який здійснював би роботу, не черпаючи енергію з якого-небудь джерела.
При повідомленні термодинамічної системи деякої кількості теплоти Q в загальному випадку відбувається зміна внутрішній енергії системи D U і система здійснює роботу А:
Q = D U + A (1)
Рівняння (1), що виражає П. н. т., є визначенням зміни внутрішній енергії системи (D U ), оскільки Q і А — незалежно вимірювані величини.
Внутрішню енергію системи U можна, зокрема, знайти, вимірюючи роботу системи у адіабатному процесі (тобто при Q = 0): А пекло = — D U , що визначає U з точністю до деякої аддитивної постійною U 0 :
U = U + U 0 (2)
П. н. т. стверджує, що U є функцією стану системи, тобто кожне стан термодинамічної системи характеризується певним значенням U, незалежно від того, яким чином система приведена в даний стан (тоді як значення Q і А залежать від процесу, що привів до зміни стану системи). При дослідженні термодинамічних властивостей фізичною систем П. н. т. зазвичай застосовується спільно з другим початком термодинаміки .
Літ.: Леонтович М. А., Введення в термодинаміку, 2 видавництва, М.— Л., 1952; Путілов До. А., Термодинаміка, М., 1971.
