Конверсія внутрішня гамма-випромінювання, явище, спостережуване під час переходу збудженого атомного ядра в стан з меншою енергією, коли енергія, що вивільняється, не випромінюється у вигляді g-кванта, а передається безпосередньо одному з електронів того ж атома. При цьому замість g-кванта випускається конверсійний електрон. Електрони можуть бути випущені з різних оболонок атома, і відповідно розрізняють К-, L-, М- і т.д. електрони. Енергія електрона дорівнює різниці енергії конвертованого ядерного переходу і енергії зв'язку оболонки, з якою він випускається. Вимір енергетичних спектрів конверсійних електронів дозволяє визначити енергію переходів і їх мультипольність (див. Ядерна спектроскопія ) .
Вірогідність До. ст по відношенню до вірогідності переходу з випусканням g-кванта характеризується коефіцієнтом внутрішньої конверсії, визначуваним, як відношення інтенсивності потоку конверсійних електронів (повною або для даної електронної оболонки) до інтенсивності g-віпромінювання для даного ядерного переходу. Розрахунки коефіцієнта внутрішньої конверсії проводяться методами квантовій теорії поля з обліком екранування заряду ядра електронами інших оболонок атома і кінцевих розмірів ядра (див. Ядро атомне ) . Коефіцієнт внутрішньої конверсії змінюється в широких межах (10 3 —10 -4 ) залежно від енергії і мультипольності ядерного переходу, а також від заряду ядра і від оболонки, на якій відбувається До. ст Він тим більше, чим менше енергія, чим вище мультипольність і чим більше заряд ядра. Для переходів між ядерними станами з спинами, рівними нулю, випускання g-квантів абсолютно заборонене і перехід ядра в таких випадках відбувається лише дорогою До. ст Порівняння експериментально виміряних коефіцієнтів До. ст з розрахованими теоретично є одним з основних методів визначення мультіпольностей переходів і квантових характеристик (спинів і четностей) ядерних станів.
При енергіях ядерних переходів, що перевищують подвоєну енергію спокою електрона: E 0 > 2mс 2 = 1,022 Мев, може відбуватися До. ст з утворенням електронно-позитронних пар (парна конверсія), вірогідність якої зростає із зростанням енергії переходу (див. Анігіляція і народження пар ) . Спектри електронів і позитронів парної конверсії безперервні, причому сумарна кінетична енергія електрона і позитрона рівна: E 0 — 2 mс 2 . Окремим випадком парної конверсії є До. ст з випусканням моноенергетичних позитронів. Вона має місце, коли електрон пари захоплюється на яку-небудь оболонку того ж атома, що звільнилася в результаті попереднього ядерного перетворення.
Літ.: Грошев Л. Ст, Шапіро І. С., Спектроскопія атомних ядер, М., 1952; Гамма-промені, під ред. Л. А. Злив, М. — Л., 1961; Альфа-, бета- і гамма-спектроскопія, під ред. До. Зігбана, пер.(переведення) з англ.(англійський), ст 3 і 4, М., 1969.
