Оборотний процес в термодинаміці, процес переходу термодинамічної системи з одного стану в інше, що допускає можливість повернення її в первинний стан через ту ж послідовність проміжних станів, але прохідних в зворотному порядку.
Для того, щоб процес був оборотним, він має бути настільки повільним, щоб його можна було розглядати як безперервний ряд рівноважних станів, тобто він має бути повільним в порівнянні з процесами встановлення рівноваги термодинамічного в даній системі. Строго кажучи, О. п. характеризується нескінченно повільною зміною термодинамічних параметрів (щільність, тиск, температури і ін.), що визначають рівновагу системи. Такі процеси називаються також квазістатичними або квазірівноважними. Оборотність квазірівноважного процесу виходить з того, що його будь-який проміжний стан є стан термодинамічної рівноваги і тому воно не чутливе до того, чи йде процес в прямому або зворотному напрямі.
О. п. — одне з основних понять рівноважною макроскопічною термодинаміки . У її рамках перше і друге початки термодинаміки формулюються для О. п.
Реальні процеси в природі протікають з кінцевою швидкістю і супроводяться розсіянням енергії (із-за тертя, теплопровідності і ін. аналогічних причин), тому вони є необоротними процесами . О. п. є ідеалізація процесів природи, що протікають настільки повільно, що необоротними явищами для них можна нехтувати. Мікроскопічна теорія О. п. розглядається в статистичній фізиці .
Літ.: Ван-дер-Ваальс І. Д. і Констамм Ф., Курс термостатики, ч. 1, Загальна термостатика, пер.(переведення) з йому.(німецький), М., 1936; Зоммерфельд А., Термодинаміка і статична фізика, пер.(переведення) з йому.(німецький), М., 1955; Леонтович М. А., Введення в термодинаміку, 2 видавництва, М. — Л., 1952; Ландау Л. Д. і Ліфшиц Е. М., Статистична фізика, 2 видавництва, М. — Л., 1964 (Теоретична фізика, т. 5); Кубо P., Термодинаміка, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1970.
