Магнітна анізотропія, неоднаковість магнітних властивостей тіл по різних напрямах. Причина М. а. полягає в анізотропному характері магнітної взаємодії між атомними носіями магнітного моменту в речовинах. У ізотропних газах, рідинах, полікристалічних твердих тілах М. а. у макромасштабі не виявляється. Навпаки, в монокристалах М. а. приводить до великих спостережуваних ефектів, наприклад до відмінності величини магнітної сприйнятливості парамагнетиків уздовж різних напрямів в кристалі. Особливо велика М. а. у монокристалах феромагнетиків, де вона виявляється в наявності осей легкого намагнічення, уздовж яких направлені вектори мимовільної намагніченості J s феромагнітних доменів . Мірою М. а. для даного напряму в кристалі є робота намагнічення зовнішнього магнітного поля, необхідна для повороту вектора J s з положення уздовж осі найбільш легкого намагнічення в нове положення, — уздовж зовнішнього поля. Ця робота при постійній температурі визначає вільну енергію М. а. F ан для даного напряму (див. Феромагнетизм ) . Завісимость F ан від орієнтації J s в кристалі визначається з міркувань симетрії. Наприклад, для кубічних кристалів:
,
де a 1 , a 2 , a 3 — що направляють косинуси J s відносно осей кристала [100] ( мал. ), K 1 — перша константа природною кристалографічною М. а. Величина і знак її визначаються атомною структурою речовини, а також залежать від температури, тиску і т.п. Наприклад, в залозі при кімнатній температурі K 1 ~ 10 5 ерг/см 3 (10 4 дж/м 3 ) , а в нікелі K 1 ~ —10 4 ерг/см 3 (—10 3 дж/м 3 ) . Із зростанням температури ці величини зменшуються, прагнучи до нуля в Кюрі точці . В антиферомагнетиків, зважаючи на наявність у них не менше двох магнітних підграток ( J 1 і J 2 ), є, принаймні, дві константи М. а. Для одноосного антиферомагнітного кристала F ан записується у вигляді
( z — напрям осі М. а.). Значення констант а і b того ж порядку, що і у феромагнетиків. В антиферомагнетиків спостерігається велика анізотропія магнітній сприйнятливості з; уздовж осі легкого намагнічення з прагне з пониженням температури до нуля, а в перпендикулярному до осі напрямі (нижче Нєєля точки ) з не залежить від температури.
Експериментально константи М. а. можуть бути визначені із зіставлення значень енергії М. а. для різних кристалографічних напрямів. Інший метод визначення констант М. а. зводиться до виміру моментів обертання, що діють на диски з феромагнітних монокристалів в зовнішньому полі (див. Анізометр магнітний ), оскільки ці моменти пропорційні константам М. а. Нарешті, ці константи можна визначити графічно за площею, обмеженою кривими намагнічення феромагнітних кристалів і віссю намагніченості, бо ця площа також пропорційна константам М. а. Значення констант М. а. можуть бути визначені також з даних по електронному парамагнітному резонансу (для парамагнетиків), по феромагнітному резонансу (для феромагнетиків) і по антиферомагнітному резонансу (для антиферомагнетиків). Унаслідок магнітострикції в магнетиках поряд з природною кристалографічною М. а. спостерігається також магнітопружна анізотропія, яка виникає при накладенні на зразок зовнішньої однобічної напруги. У полікрісталлах, за наявності в них текстури магнітною або текстури кристалографічною, також виявляється М. а.
Літ.: Акулов Н. С., Феромагнетизм, М. — Л., 1939; Бозорт Р, Феромагнетизм, переклад з англійського, М., 1956; Вонсовський С. Ст і Шур Я. С., Феромагнетизм, М. — Л., 1948; Вонсовський С. Ст, Магнетизм, М-код, 1971.
