Магнітна в'язкість , 1) у феромагнетизмі (називається також магнітною післядією) — відставання в часі зміни магнітних характеристик (намагніченості, проникності і т.д.) феромагнетиків від змін напруженості зовнішнього магнітного поля. Унаслідок М. ст намагніченість зразка встановлюється після зміни напруженості поля через час від 10 -9 сік до десятків хвилин і навіть годинників (див. також Релаксація магнітна ) . При намагніченні феромагнетиків в змінному полі поряд з втратами електромагнітної енергії на вихрові струми і гістерезис виникають втрати на М. ст, які в полях високої частоти досягають значної величини. М. ст в провідниках часто маскується дією вихрових струмів, що «витісняють» магнітний потік з феромагнетиків. З метою зменшення впливу вихрових струмів при експериментальному дослідженні М. ст зразки матеріалів беруться у вигляді тонких проволікав ( мал. ).
Залежно від структури феромагнетика, умов його намагнічення, температури, М. ст може викликатися різними причинами. При аперіодичній зміні напруженості поля в інтервалі значень, близьких до коерцитівной силі, де зміна намагніченості зазвичай здійснюється необоротним зсувом кордонів між доменами (див. Намагнічення ) , вязкостний ефект в провідниках викликається в основному вихровими мікрострумами (1-й тип М. ст). Ці струми виникають при змінах поля, пов'язаних з перемагнічуванням доменів. Час встановлення магнітного стану в цьому випадку пропорційно диференціальною магнітній сприйнятливості і для чистих феромагнітних металів (Fe, З, Ni) обернено пропорційно до абсолютної температури. Інший тип М. ст обумовлений домішками, що знижують вільну енергію міждоменних кордонів. Що переміщаються унаслідок зміни поля доменні кордони затримуються в місцях концентрації атомів домішки, і процес намагнічення припиняється. З часом, після дифузії атомів домішки в інші місця, кордони дістають можливість рухатися далі, намагнічення продовжується (2-й тип М. ст).
У висококоерцитівних сплавах і деяких інших феромагнетиках спостерігається так звана надв'язкість, для якої час магнітної релаксації складає декілька хвилин і більш (3-й тип М. ст). Цей тип М. ст пов'язаний з флуктуаціями енергії, переважно тепловими. Флуктуації викликають перемагнічування доменів, які при зміні поля отримали недостатньо енергії, щоб відразу перемагнітитися. Дифузійні і флуктуаційні процеси істотно залежать від температури, тому М. ст 2-го і 3-го типів характеризується сильною температурною залежністю: з пониженням температури М. ст зростає. Четвертий тип М. ст, характерне головним чином для феритів, обумовлений дифузією електронів між іонами 2-валентного і 3-валентного заліза. Цей процес еквівалентний дифузії самих іонів, але здійснюється значно легшим, тому М. ст феритів зазвичай невелика. У сильних магнітних полях дія М. ст незначна. Часто у феромагнетиках одночасно виявляються декілька типів М. ст, що утрудняє аналіз явища. Важливий вклад в дослідження М. ст внесли радянські фізики Ст До. Аркадьев, Би. А. Введенський та інші, із зарубіжних учених — Л. Нєєль, голландський фізик Я. Снук та інші.
Літ.: Вонсовський С. Ст, Магнетизм, М., 1971; Kronmuller Н., Nachwirkung in Ferromagnetika, Ст, 1968.
Р. Ст Телеснін.
2) У магнітній гідродинаміці — величина, що характеризує властивості електропровідних рідин і газів при їх русі в магнітному полі. У абсолютній системі одиниць Гауса (див. СГС система одиниць ) М. ст n m = з 2 / 4ps, де з — швидкість світла у вакуумі, s — електрична провідність середовища.
