Магнетокалорічеський ефект, зміна температури магнетика при адіабатичній зміні напруженості магнітного поля Н, в якому знаходиться магнетик. Із зміною галявина dh здійснюється робота намагнічення d А = JDH ( J — намагніченість). По першому початку термодинаміки d А = d Q — du, де d Q — повідомлене магнетику кількість теплоти (воно дорівнює нулю в умовах адіабатичності), du — зміна внутрішній енергії магнетика. Таким чином, при d Q = 0 робота здійснюється лише за рахунок зміни внутрішній енергії (d A = — du ) , що приводить до зміни температури магнетика, якщо її внутрішня енергія залежить від температури Т. В пара- і феромагнетиках із зростанням Н намагніченість J збільшується, тобто зростає число атомних магнітних моментів (спинах або орбітальних), паралельних Н . В результаті енергія пара- і феромагнетиків по відношенню до поля і їх внутрішня енергія обмінної взаємодії зменшуються. З іншого боку, внутрішня енергія пара- і феромагнетиків збільшується із збільшенням Т. Тому на підставі Ле Шателье — Брауна принципу при намагніченні повинне відбуватися нагрівання пара- і феромагнетиків. Для феромагнетиків цей ефект максимальний поблизу точки Кюрі, для парамагнетиків М. е. зростає з пониженням температури. При адіабатичному зменшенні поля відбувається часткове або повне (при виключенні поля) руйнування впорядкованої орієнтації моментів за рахунок внутрішньої енергії, до охолоджування магнетика (Див. Магнітне охолоджування ) .
