Електронні призми, електроннооптичні (відповідно іонні призми — іоннооптічеськие) системи, призначені для відхилення пучків заряджених часток або для розділення таких часток по енергії і масі. Е. п. отримали своя назва в рамках загальної аналогії між електронною і іонною оптикою і оптикою світлових променів. Серед багаточисельних типів Е. п. найбільш близькими аналогами светооптічеських призм є ті Е. п., які залишають падаючий на них паралельний пучок заряджених часток паралельним і після відхилення. Простою електростатичною Е. п. такого типа служить телескопічна система, складена з двох циліндрових іммерсійних електронних лінз ( мал. 1 ). Задній лінійний фокус АВ першої лінзи збігається з переднім лінійним фокусом другої. Електростатичне поле телескопічної системи «двомірне» (воно не змінюється в напрямі, паралельному осі х ) і симетрично відносно середньої плоскості ху, поблизу якої рухаються частки. Паралельний пучок падає на телескопічну систему під великим кутом J 1 до осі в і виходить під кутом J 2 , зберігаючи свою паралельність. При цьому виконується рівність
sin J 2 / sin J 1 = ,
де V 1 — потенціал першої ділянки Е. п. і простори перед ним, V 2 — потенціал останньої ділянки призми і простору за ним. Як відомо, потенціал електростатичний можна визначати з точністю до довільної постійної, приймаючи його рівним нулю там, де це диктується міркуваннями зручності. В даному випадку, як і в більшості завдань електронної і іонної оптики, потенціал приймають рівним нулю там, де дорівнює нулю швидкість часток. За цієї умови електроннооптічеськийзаломлення показник n е = . Т. о., відхилення пучка заряджених часток в телескопічній системі підкоряється закону, абсолютно аналогічному Снелля закону заломлення в світловій оптиці. Для збільшення дисперсії застосовують складні Е. п., що складається з двох телескопічних систем, розташованих під кутом один до одного. Такі Е. п. служать диспергуючими елементами в електронних спектрометрах.
В магнітній Е. п. з «двомірним» полем роль циліндрових лінз грають поля розсіяння на краях магнітних полюсів. При певному вугіллі падіння пучка на призму ці поля утворюють телескопічну систему ( мал. 2 ).
Літ.: Арцимовіч Л. А., Лукьянов С. Ю., Рух заряджених часток в електричних і магнітних полях, М., 1972; Кельман Ст М., Явір С. Я., Електронна оптика, 3 видавництва, Л., 1968; Призматичні бета-спектрометри і їх вживання, Вільнюс, 1971; Вживання призматичних бети-спектрометрів, Вільнюс, 1974.
