Антипротон (символ р), античастка по відношенню до протона. Маси і спини А. і протона рівні, а електричні заряди і магнітні моменти однакові по абсолютному значенню, але протилежні по знаку. Існування А. передбачалося сучасною теорією елементарних часток, і його пошуки в космічних променях велися близько 20 років. Експериментально А. відкритий в 1955 О. Чемберленом, Е. Сегре, К. Вігандом і Т. Іпсилантісом в Берклі (США) на прискорювачі протонів з максимальною енергією в 6,3 Гев .
Згідно із законом збереження важких часток (баріонів ), А. може народитися лише в парі з протоном (або з нейтроном, якщо дозволяє закон збереження електричного заряду). Порогова (найменша) енергія для народження пари протон — А. при зіткненні двох вільних протонів в лабораторній системі координат (тобто в системі, в якій один з протонів до зіткнення покоїться) складає 6,6 Гев , а при зіткненні з протоном або нейтроном, зв'язаним в атомному ядрі, — близько 4 Гев . Тому при енергії прискорених протонів у 6,3 Гев слід було чекати освіти А.
В досвіді Чемберлена і ін. А. народжувалися при зіткненнях протонів від прискорювача з мішенню з міді (см. мал.(малюнок) ). На 10 11 зіткнень доводилося всього декілька А. Система магнітів, що відхиляли, відбирала негативно заряджені частки, переважна більшість яких були негативними пі-мезонами . Ототожнити А., тобто відрізнити його від інших негативно заряджених часток, можна було по величині маси. Для цього визначали імпульс частки (по відхиленню в магнітному полі) і її швидкість (за допомогою черенковського лічильника).
В експериментах спостерігалася і інша яскрава особливість поведінки А. — їх анігіляція в зіткненнях з протонами і нейтронами ядер речовини (див. Анігіляція і народження пар ). Виявилось, що в результаті анігіляції А. народжується 4—5 пі-мезонів великої енергії.
За допомогою прискорювачів тепер отримують досить інтенсивні пучки А. У дослідах з такими пучками в 60-х рр. відкритий ряд короткоживучих елементарних часток — мезонних резонансів .
