Термомеханічний ефект, ефект фонтанування, поява в надплинній рідині різниці тиску D р , обумовленою різницею температур D Т (див. Надтекучість ) . Т. е. виявляється в рідкому надплинному гелії у відмінності рівнів рідини в двох судинах, що повідомляються через вузьку щілину або капіляр і знаходяться при різних температурах ( мал. , а). Інший наочний спосіб демонстрації Т. е. полягає в нагріві випромінюванням трубки, щільно набитої дрібним чорним порошком і опущеною одним кінцем в надплинний гелій. При освітленні порошок швидко нагрівається, і через термомеханічну різницю тиску рідкий гелій фонтаном викидається з верхнього кінця капіляра ( мал. , би) . Зворотний ефект — охолоджування надплинного гелію при продавлюванні через вузькі щілини або капіляри — називається механокалоричним ефектом . В рамках двокомпонентної моделі надплинного гелію Т. е. можна пояснити як вирівнювання концентрації надплинної компоненти, що вільно протікає через щілину у напрямі нагрітої частини рідини. В той же час потік нормальної компоненти у зворотному напрямі неможливий із-за прояву сил в'язкості у вузькій щілині (див. Гелій ) . Термодинаміка дає для різниці тиску в Т. е. співвідношення D р /d Т = ps, де р — щільність, S — ентропія рідкого гелію.
Літ.: Кєєзом Ст, Гелій, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1949; Мендельсон До., Фізика низьких температур, пер.(переведення) з англ.(англійський), М., 1963.
