Пірометри (від греч.(грецький) pýr — вогонь і ...метр ) , прилади для виміру температури непрозорих тіл по їх випромінюванню в оптичній діапазоні спектру. Тіло, температуру якого визначають за допомогою П., повинне знаходитися в тепловій рівновазі і володіти коефіцієнтом поглинання, близьким до одиниці (див. Пірометрія ) . Поширені яскравість, колірні і радіаційні П. Основним типом є П. яскравості, що забезпечує найбільшу точність вимірів температури в діапазоні 10 3 , — 10 4 До . У простому візуальному П. яскравості із зникаючою ниткою ( мал. 1 ) об'єктив фокусує зображення досліджуваного тіла на плоскість, в якій розташована нитка (стрічка) еталонної лампи розжарювання. Через окуляр і червоний фільтр, що дозволяє виділяти вузьку спектральну область біля довжини хвилі l е = 0,65 мкм, нитку розглядають на тлі зображення тіла і, змінюючи струм напруження нитки, добиваються вирівнювання яркостей нитки і тіла (нитка у цей момент стає невиразною). Шкала приладу, реєструючого струм напруження, прокалібрована зазвичай в °С або До, і у момент вирівнювання яркостей прилад показує так звану температуру яскравості ( T b ) тіла. Дійсна температура тіла Т визначається на основі законів теплового випромінювання Кирхгофа і Планка по формулі:
Т = Tbc2/ ( C 2 + l еТь Ina l,t ) , (1)
де C 2 = 0,014388 м-коду ×К, a l , T — коефіцієнт поглинання тіла, l е — ефективна довжина хвилі П.
Точність результату в першу чергу залежить від строгості виконання умов пірометрія, вимірів (a l , T » 1 і ін.). У зв'язку з цим спостережуваній поверхні надають форму порожнини. Основна інструментальна погрішність обумовлена нестабільністю температурної лампи. Помітну погрішність можуть вносити також індивідуальні особливості ока спостерігача. У фотоелектричних П. ( мал. 2 ) цей вигляд погрішності відсутній. Погрішність зразкових лабораторних фотоелектричних П. не перевищує сотих доль градуса при Т = 1000 °С. Промислові серійні фотоелектричні П. володіють на порядок більшою погрішністю, візуальні — ще на порядок більшої. Зразкова яскравість П. прийнята в якості основних інтерполяційних приладів, що визначають Міжнародну практичну температурну шкалу (МПТШ-68) при температурах вище за точку твердіння золота (1064,43 °С).
Для виміру температури тіл, в яких а » const в оптичному діапазоні спектру, застосовують колірні П. Етімі П. визначають відношення яркостей зазвичай в синьою і червоною областях спектру b 1 (l 1 , T) / b 2 (l 2 , T ) (наприклад, для довжин хвиль l 1 = 0,48 мкм і l 2 = 0,60 мкм ) . Шкала приладу прокалібрована в °С і показує колірну температуру T з . Дійсна температура Т тіла визначається по формулі
.(2)
Колірні П. менш точні, менш чутливі і складніші, ніж яскравість; застосовуються в тому ж діапазоні температур.
Найбільш чутливі (але і найменш точні) радіаційні П., або П. сумарного випромінювання, реєструючі повне випромінювання тіла. Дія їх засновано на Стефана — Больцмана законі випромінювання і Кирхгофа законі випромінювання . Об'єктив радіаційних П. фокусує спостережуване випромінювання на приймач (зазвичай термостолбік або болометр), сигнал якого реєструється приладом, прокаліброваним по випромінюванню абсолютно чорного тіла і показуючим радіаційну температуру T r . Дійсна температура визначається по формулі
(3)
де a T — повний коефіцієнт поглинання тіла. Радіаційними П. можна вимірювати температуру, починаючи з 200°С. У промисловості П. широко застосовують в системах контролю і управління температурними режимами всіляких технологічних процесів.
Літ.: Рібо Р., Оптична пірометрія, пер.(переведення) з франц.(французький), М. — Л., 1934; Гордов А. Н., Основи пірометрії, 2 видавництво, М., 1971.
