Невзаїмозаместімості явище , Шварцшильда явище, полягає в тому, що за інших незмінних умов одна і та ж експозиція Н = Et фотографічного матеріалу надає різну фотографічну дію при різних співвідношеннях між освітленістю Е на світлочутливому шарі і витримкою t. Ета невзаїмозаместімость чинників інтенсивності і тривалості освітлення фотошару, що порушує Бунзена — Росько закон, була вперше детально вивчена До. Шварцшильдом в 1899—1900. Н. я. має істотне значення для образотворчої фотографії і особливо для фотографічною фотометрія, в якій фотошар використовується для кількісної оцінки оптичного випромінювання .
Унаслідок Н. я. основна функціональна залежність фотографічного процесу — характеристична крива D = f (lg Н ) — виявляється визначеною неоднозначно: її форма, крутість і положення відносно осі експозицій залежать від часу, протягом якого виробляються експозиції фотоматеріалу. Н. я. графічно описують кривими, званими ізоопакамі. Вони відображують залежність експозиції H D , потрібною для створення заданою оптичній щільності D, від витримки або освітленості: lg H D = f (lg t ) при Е = const або відповідно lg H D =j (lg E ) при t = const. При цьому передбачається дотримання певних умов прояву фотоматеріалу. Типова ізоопака ( мал. 1 ) є увігнутою кривою. Два її пологих ділянки відповідають наближеному виконанню закону взаїмозаместімості Бунзена — Росько (при витримках £ 10 -5 сік і при витримках ~10 -1 —3×10 -3 сік ) . Витримка t 0 на 2-м-коді пологій ділянці, що відповідає мінімуму lg H D , називається оптимальною, оскільки при ній світлочутливість фотоматеріалу S = 1 /h D максимальна.
Форма ізоопаки залежить від заданої при її побудові (так званою опорной) оптичної щільності D ( мал. 2 ), тривалість прояву, типа фотоматеріалу, температури фотошару. В той же час ця форма майже не залежить від довжини хвилі експонуючого випромінювання. Існують негативні фотографічні матеріали з сильно ослабленим Н. я. в області великих витримок, що коштовно, зокрема, для астрономічних вживань фотографії. У фотографічній дії випромінюванні, енергія кожного окремого кванта яких велика (рентгенівські промені, гамма-випромінювання), Н. я. не спостерігається.
Н. я. обумовлено головним чином двома фізичними чинниками: 1) співвідношенням швидкостей електронної і іонної стадій утворення прихованого фотографічного зображення і 2) процесом термічного розсмоктування (так званій регресії) срібних центрів цього зображення. При великих освещенностях і малих витримках основну роль грає перший з цих чинників, при низьких освещенностях і великих витримках — другий.
Літ.: Міз До., Теорія фотографічного процесу, пер.(переведення) з англ.(англійський), М. — Л., 1949; Гороховський Ю. Н., Льовенберг Т. М., Загальна сенситометрія. Теорія і практика, М., 1963.
