Лармора прецессия , додаткове обертання як цілого («прецессия») стійкої системи однакових заряджених часток, наприклад електронів атома, що виникає при накладенні на систему однорідного постійного (досить слабкого) магнітного поля, напрям якого і служить віссю обертання. На існування Л. п. вперше вказав (1895) Дж. Лармор . Згідно з теоремою Лармора, при накладенні однорідного магнітного поля H рівняння руху системи електронів зберігають свою форму, якщо перейти до системи координат, що рівномірно обертається довкола напряму поля з кутовою частотою w L = eh/2mc [у абсолютній системі Гауса (див. СГС система одиниць ) ], де е і m — заряд і маса електрона, з — швидкість світла. Частота w L називається ларморової частотою. Т. о. (на мові напівкласичної теорії атома Н. Бору ) , магнітне поле викликає прецессию орбіти кожного атомного електрона з частотою w L довкола напряму поля (см. рис .). Л. п. обумовлена дією на заряджені частки магнітної частини Лоренца сили і аналогічна прецессиі осі дзиги (гіроскопа ) під дією сили, прагнучої змінити напрям осі його обертання.
Теорема Лармора вірна, якщо w L мала в порівнянні з власними частотами звернення часток у відсутність магнітного поля. Для електронів навіть в дуже сильних магнітних полях з Н~10 6 е w L ~10 13 сек -1 , тоді як частота звернення електрона в атомі має порядок (4z 2 /n 3 )×10 16 сек -1 де Z — заряд ядра, n — головне квантове число; внаслідок цього теорема Лармора має дуже широку область застосовності. В результаті додаткового обертання електронів системи в магнітному полі (Л. п.) виникає магнітний момент системи. Тому на основі Л. п. можна пояснити явище діамагнетизму, нормальний Зеемана ефект, магнітне обертання плоскості поляризації.
Літ.: Беккер P., Електронна теорія, пер.(переведення) з йому.(німецький), М. — Л., 1936; Ландау Л. Д. і Ліфшиц Е. М., Теорія поля, 5 видавництво, М., 1967 (Теоретична фізика, т. 2).
