Критичне магнітне поле в надпровідниках, характерне значення напруженості магнітного поля Нк, вище за яке відбувається повне або часткове проникнення магнітного поля в надпровідник. При Н < Н до магнітне поле в надпровідник не проникає, його екранує поверхневий надпровідний струм (Мейснера ефект ).
В надпровідниках I роду, до яких відносяться більшість чистих металів, речовина переходить в нормальний, ненадпровідний стан при Н > Н до (фазовий перехід I роду). Відповідне цьому переходу До. м. п. Нк пов'язане з різницею вільних енергій нормальною ( F н ) і надпровідною ( F сп ) фаз співвідношенням F н —F сп =Н 2 до / 8p.
Найбільше значення Нк в чистих металів досягає сотень гс. Якщо магнітне поле виявляється рівним Нк лише в деяких точках поверхні надпровідника II роду, то в нім виникає проміжне стан (чергування надпровідної і нормальної фаз).
В надпровідниках II роду (в основному це сплави) проникнення магнітного поля починається з утворення вихрових ниток, в серцевині яких в основному зосереджено магнітне поле. При цьому речовина ще не втрачає надпровідних властивостей, і в нім течуть струми, що частково екранують зовнішнє поле. Відповідне початку проникнення До. м. п. Нк,1 менше термодинамічного критичного поля Нк для цих речовин. Повне проникнення магнітного поля в надпровідник настає при Нк,2 , яке може бути як менше, так і більше Нк . В т. н. жорстких надпровідниках, з яких найбільш відомі сплави на основі ніобію, До. м. п. H к,2 >> H к,1 і досягає сотень тис. гс. При значеннях поля H к,1 і H к,2 відбуваються фазові переходи II роду. Детальніше за див.(дивися) Надпровідність .
