Конвекція в атмосфері, вертикальні переміщення об'ємів повітря з одних висот на інших, обумовлені архімедівською силою: повітря тепліше і, отже, менш щільний, чим довкілля, переміщається вгору, а повітря холодніше і щільніше — вниз. При слабкому розвитку До. має безладний, турбулентний характер. При розвиненій До. над окремими ділянками земної поверхні виникають висхідні і низхідні струми повітря пронизливі атмосферу інколи до висот стратосфери (проникаюча До.). Вертикальна швидкість висхідних струмів (терміков) при цьому зазвичай порядка декілька м/сек, по інколи може перевищувати 20—30 м/сек . З проникаючою До. зазвичай зв'язано утворення хмар До. — купчастих і купчасто-дощових (грозяних).
Розвиток До. залежить від розподілу температури в атмосфері по висоті. Висхідне повітря піднімається до тих пір, поки його температура залишається вищим за температуру навколишнього повітря; низхідне повітря, у свою чергу, опускається, поки він холодніше навколишнього повітря. Але висхідне повітря унаслідок розширення охолоджується на 1 °С на 100 м-коду підйому (поки в нім не почалася конденсація) — так званий сухоадіабатічеський градієнт, а після початку конденсації (утворення хмар), прихованої теплоти, що супроводиться виділенням, — на змінну величину в декілька десятих доль градуса на 100 м-коду підйому (так званий влажноадіабатічеський градієнт). Тому для підтримки До. потрібно, щоб вертикальний градієнт температури в атмосферному стовпі був більший за сухоадіабатічеського градієнт до рівня, на якому починається конденсація, і більше влажнодіабатічеського над цим рівнем, тобто атмосфера повинна володіти нестійкою стратифікацією (див. Стратифікація атмосфери ) . Такі умови створюються влітку в повітрі над прогрітою сушею і у всі часи роки в повітрі, рухомому з холоднішою на теплішу поверхню. Шари з малими вертикальними градієнтами температури, особливо з інверсіями температури, є для До. затримуючими шарами.
Літ.: Матвєєв Л. Т., Основи загальної метеорології, Л., 1965; Шметер С. М., Фізика конвективних хмар, Л., 1972.
