Ома закон , встановлює, що сила постійного електричного струму I в провіднику прямо пропорційна різниці потенціалів (напрузі) U між двома фіксованими точками (перетинами) цього провідника:
RI = U . (1)
Коефіцієнт пропорційності R , залежний від геометричних і електричних властивостей провідника і від температури називається омічним опором або просто опором, даної ділянки провідника. О. з. відкритий в 1826 німецьким фізиком Р. С. Омом .
В загальному випадку залежність між I і U нелінійна, проте на практиці завжди можна в певному інтервалі напруги вважати її лінійною і застосовувати О. з.; для металів і їх сплавів цей інтервал практично необмежений.
О. з. у формі (1) справедливий для ділянок ланцюга, що не містять джерел електрорушійної сили (едс). За наявності таких джерел (акумуляторів, термопар, динамомашин і пр.) О. з. має вигляд:
RI = U + E , (2)
де Е — едс(електрорушійна сила) всіх джерел, включених в дану ділянку ланцюга. Для замкнутого ланцюга О. з. набуває наступної форми:
R п I = E , (3)
де R n = R + R I — повний опір всього ланцюга, рівний сумі зовнішнього опору ланцюгу R і внутрішнього опору R i джерела едс(електрорушійна сила). Узагальненням О. з. на випадок розгалужених ланцюгів є Кирхгофа правила .
О. з. можна записати також в диференціальній формі, що зв'язує в кожній точці провідника щільність струму j з повною напруженістю електричного поля. Потенційне електричне поле напруженості Е , що створюється в провідниках мікроскопічними зарядами (електронами і іонами) самих провідників, не може підтримувати стаціонарний рух вільних зарядів (струм), т.к. работа цього поля на замкнутій дорозі дорівнює нулю. Струм підтримується неелектростатичними силами різного походження (індукційного, хімічного, теплового і т.д.), які діють в джерелах едс(електрорушійна сила) і які можна представити у вигляді деякого еквівалентного непотенційного поля з напруженістю Е стр , називається стороннім. Повна напруженість поля, провідника, що діє усередині, на заряди, в загальному випадку рівна Е + Е стр . Відповідно диференціальний О. з. має вигляд:
r j = E + Е стр , або j = s( E + Е стр ), (4)
де r — питомий опір матеріалу провідника, а s=1/r — питома електропровідність.
де Z — повний комплексний опір, рівний Z = R+ ix , R — активне, а ix — реактивне опори ланцюгу. За наявності індуктивності L і ємкості З в ланцюзі квазістаціонарного струму частоти w Х = w L — 1/w З .
Літ.: Курс фізики, під ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. — Л., 1948; Калашников С. Р., Електрика, М., 1964 (Загальний курс фізики, т. 2); Фізичні основи електротехніки, під общ. ред. До. М. Поліванова, М. — Л., 1950.
