Магнетрон, що набудовується напругою , генераторний прилад магнетронного типа, робоча частота якого в широкому діапазоні змінюється пропорційно анодній напрузі. Його інколи називають мітроном. Явище перебудови частоти магнетрона напругою вперше виявили в 1949 американські інженери Д. Уїлбур і Ф. Пітерс. Ними ж в 1950 був запропонований М., н. н., з центральним катодом в е р б 1955 — з винесеною в торець електронною гарматою. М., н. н., вихідною потужністю до 1 Вт широко застосовуються у вимірювальній радіоапаратурі, в гетеродинах широкосмугових радіоприймачів з швидкою перебудовою частоти і як задаючі генератори в станціях радіолокацій, 1—10 Вт — в радіовисотомірах, телеметричній апаратурі і інших пристроях, де потрібний режим частотній модуляції в широкій смузі частот, що генеруються, понад 10 Вт — в широкосмугових радіопередавачах, телевізійних і телеметричних пристроях бортових систем і інших. У 50—60-х роках 20 століть було випущено багато типів М., н. н., що працюють на частотах 0,2—10 Ггц . М., н. н., з вихідною потужністю до 1 Вт (включно) мають діапазон перебудови частоти приблизно 1—1,5 октав 1—10 Вт — до 50% від середньої частоти, 10—500 Вт — до 10—20%. Ккд малопотужних М., н. н., як правило, не перевищує 10%, а найбільш потужних досягає 70%.
Від звичайного багаторезонаторного магнетрона М., н. н., відрізняється зниженою добротністю коливальної системи і зменшеною силою електронного струму в просторі взаємодії. Коливальна система М., н. н. ( рис .), є циліндровий анод, виконаний у вигляді зустрічних штирів, вбудованих в об'ємний резонатор, або відрізок лінії, наприклад відрізок радіохвилеводу, полоськової лінії і ін. Зменшення сили струму в просторі взаємодії М., н. н., досягається або шляхом недогрівання катода (обмеження емісії електронів температурою), або вживанням торцевої електронної гармати і заміною центрального емітуючого катода неемітуючим електродом. Поширений другий спосіб, оскільки він дозволяє за допомогою електроду, що управляє, змінювати силу струму і, отже, потужність М., н. н. Так само, як і в багаторезонаторному магнетроні, при генеруванні коливань електронні згустки рухаються з такою тангенціальною швидкістю, що за один напівперіод коливань переміщаються на відстань рівне кроку анодної штирьової системи. Це умова синхронізму виражається наступною лінійною залежністю між анодною напругою U а ( в ) і робочою частотою f ( Ггц )
,
де В — індукція магнітного поля ( гс ); N — число штирів; r а і r до — відповідно радіуси анода і центрального неемітуючого електроду ( см ).
Літ.: Стальмахов Ст С., Основи електроніки надвисокочастотних приладів з схрещеними полями, М., 1963, с. 254—77; Дятлів Ю. Ст, Козлів Л. Н., Мітрони, М., 1967.
