Квантування просторове в квантовій механіці, дискретність можливих просторових орієнтацій моменту кількості руху атома (або ін. частки або системи часток) відносно будь-якої довільно вибраної осі (осі z ). До. п. виявляється в тому, що проекція М г моменту М-коду на цю вісь може набувати лише дискретних значень, рівних цілому (0, 1, 2...) або напівцілому ( 1 / 2 , 3 / 2 , 5 / 2 ...) числу m , помноженому на Планка постійну . Дві інші проекції моменту M x і М-код в залишаються при цьому невизначеними, т. до., згідно з основним положенням квантової механіки, одночасно точні значення можуть мати лише величина моменту і одна з його проекцій. Для орбітального моменту кількості руху m ( m l ) може набувати значень 0 ± 1 ± 2... ± l , де l = 0, 1, 2... визначає квадрат моменту M l (тобто його абсолютну величину): . Для повного моменту кількості руху М-кодом (орбітального плюс спину) m ( m l ) набуває значень з інтервалом в 1 від — j до + j , де j визначає величину повного моменту: і може бути цілим або напівцілим числом.
Якщо атом поміщається в зовнішнє магнітне поле H , то з'являється виділений напрям в просторі — напрям поля (яке і приймають за вісь z ). В цьому випадку До. п. приводить до квантування проекції m н магнітного моменту атома m на напрям поля, оскільки магнітний момент пропорційний механічному моменту кількості руху (звідси назва m — «магнітне квантове число»). Це приводить до розщеплювання рівнів енергії атома в магнітному полі унаслідок того, що до енергії атома додається енергія його магнітної взаємодії з полем, рівна, — mhh (див. Зеемана ефект ).
