Ешелет, ешелет (франц. echelette, від echelle — сходи), відбивна дифракційні грати, здатна концентрувати дифраговане випромінювання в спектрі одного порядку (див. Порядок інтерференції ), ослабляючи останні, у тому числі і найяскравіший спектр нульового порядку. Зміни розподілу випромінювання по спектрах і високій концентрації енергії у вузької спектральної області досягають, вводячи додаткову різниця ходу в межах кожного окремого штриха, що має, як правило, трикутний профіль. Відбивні грати типа Е. зазвичай нарізують спеціальними різцями на металевій поверхні (мідь, латунь, алюміній) і використовують для спостереження спектрів 5—10 порядків в інфрачервоної області. Можливо також створення Е. для видимої і ультрафіолетової спектральних областей.
Е. є системою однакових дзеркальних майданчиків ( мал. ) шириною а , плоскість яких паралельна одна інший і утворюють з плоскістю заготівки кут i . При падінні на Е. паралельного пучка променів на кожному дзеркальному майданчику відбувається дифракція, як на вузькій щілині, і пучки, продіфрагировавшие на всіх майданчиках інтерферують. Концентрація енергії випромінювання в заданому напрямі відбувається при виконанні наступних умов: 1) напрям на нульовий максимум від окремого дзеркального елементу (штриха) збігається i з напрямом на головний дифракційний максимум від всіх грат; 2) напрям на спектр нульового порядку всіх грат збігається з напрямом мінімуму при дифракції від окремого дзеркального елементу. Перша вимога означає, що направлення j з умови максимумів для відбивних грат d (siny + sinj) = nl повинне збігатися з кутом b = —a. Взявши до уваги правило знаків і враховуючи співвідношення вигляду j = i — а і в = i + а, отримують вираження 2 cos (в — i ) sin i = nld, що дозволяє по заданому куту падіння і довжині хвилі l обчислити кут нахилу дзеркальної грані i , званий «кутом блиску» і що змінюється в сучасних Е. в межах 5—20°. Друга вимога означає, що для спектру нульового порядку, тобто при в = —j, даний напрям повинен збігатися з направленням b з умови мінімумів при дифракції від отд.(окремий) дзеркального елементу: а(sina + sinb)= kl. Облік співвідношення — b = в + i дає вираження 2sin i cos i = кl /а , яке при відомому профілі штриха i дозволяє обчислити його ширину а . Якщо умови 1-і і 2-і виконуються, максимум відбитої від грат енергії розташовується в напрямі j = 2 i — в, співпадаючому з напрямом дзеркального віддзеркалення від плоскості штриха. Відбивні грати найчастіше використовують В т. н. схемі автоколімації, для якої j = в = i . З умови максимумів для цього випадку легко отримати довжину хвилі, якою відповідає максимум концентрації енергії: nl max = 2 d sin i . Область довжин хвиль поблизу l max називається областю високої концентрації енергії в даному порядку спектру n . Сучасні Е. у спектрі одного порядку концентрують до 70—80% енергії падаючого випромінювання. Використання Е. дозволяє створювати спектральні прилади, не поступливі по світлосилі кращим приладам з дисперсійними призмами . У СРСР виготовляють Е. з числом штрихів від 600 на 1 мм для видимої області до 0 , 3 штриха на 1 мм для далекої інфрачервоної області (довжини хвиль ~500 мкм ). Розміри Е. від 100 х 100 мм (100—300 штрихів на мм ) до 300 х 300 мм для Е. з 12 і менш штрихами на 1 мм .
Літ.: Пейсахсон І. Ст, Оптика спектральних приладів, Л., 1975; Нагибіна І. М., Інтерференція і дифракція світла, Л., 1974; Калітєєвський Н. І., Хвилева оптика, М., 1971.
