Кюрі закон, температурна залежність питомої магнітної сприйнятливості з деяких парамагнетиків, що має вигляд
з = С/Т, (1)
де Т — абсолютна температура, З — константа речовини (константа Кюрі). Встановлений П. Кюрі в 1895. До. з. підкоряються гази (кисень O 2 , окисел азоту NO), пари лужних металів, розбавлені рідкі розчини парамагнітних солей рідкоземельних елементів і деякі парамагнітні солі в кристалічному стані (в таких солей між іонами — носіями магнітного моменту m розташовані ті, що перешкоджають їх взаємодії групи атомів, позбавлені моменту, наприклад молекули кристалізаційної води, аміаку і ін.). Класична теорія До. з. заснована на статистичному розгляді властивостей системи («газу») слабо взаємодіючих атомів, молекул або іонів, що мають магнітний дипольний момент. У відсутність зовнішнього магнітного поля моменти m молекул орієнтовані хаотично. У магнітному полі Н відбувається орієнтація моментів по полю, якою перешкоджає тепловий рух часток. Статистичний розрахунок дає для намагніченості одиниці маси речовини в слабких магнітних полях при температурі Т величину М-коду = Nm 2 H/3kt, де N — число молекул, до — Больцмана постійна . Т. о.,
з = M/h = Nm 2 /3kt і C = Nm 2 /3k. (2)
В сильних магнітних полях і при низьких температурах тепловий рух не порушує орієнтацію магнітних моментів, намагніченість М-коду прагне до величини Nm 2 , тобто до насичення, і До. з. не має місця. При помітній взаємодії іонів — носіїв магнітного моменту між собою і з немагнітними іонами кристалічної решітки магнітна сприйнятливість парамагнітних речовин підкоряється не До. з., а Кюрі — Вейс закону .
Квантовомеханічний розрахунок (Дж. Ван Флек, J. Н. Van Vleck, 1932) приводить до тієї ж залежності Х від Т для парамагнетиків, що і формула (1), До. з. застосуємо також до парамагнетизму ядер. За відсутності означає. взаємодії між спинами ядер і електронів в атомах ядерна парамагнітна сприйнятливість (на 1 міль ) c я = Nm 2 я, ефф /3kt = С я /Т, де m я, ефф — ефективний магнітний момент ядра, С я — ядерна константа Кюрі.
