Електрична ємкість
 
а б в г д е ж з и й к л м н о п р с т у ф х ц ч ш щ ъ ы ь э ю я
 

Електрична ємкість

Електрична ємкість, характеристика провідника, кількісна міра його здатності утримувати електричний заряд. У електростатичному полі всі точки провідника мають один і той же потенціал j . Потенціал j (відлічуваний від нульового рівня на нескінченності) пропорційний заряду q провідника (тобто відношення q до (р не залежить від q ) . Це дозволяє ввести поняття Е. е. (С) відокремленого провідника, яка дорівнює відношенню заряду провідника до потенціалу: З = q/ j) . Т. о., чим більше Е. е., тим більший заряд може накопити провідник при даному ф. Е. е. визначається геометричними розмірами провідника, його формою і електричними властивостями довкілля (її діелектричною проникністю ) і не залежить від матеріалу провідника. Зокрема, Е. е. провідного кулі у вакуумі в системі СГСЕ дорівнює його радіусу. Наявність поблизу провідника інших тіл змінює його Е. е., оскільки потенціал провідника залежить і від електричних полів, що створюються наведеними в навколишніх тілах зарядами унаслідок явища індукції електростатичної .

  В СГС системі одиниць Е. е. вимірюється в сантиметрах, а в Міжнародній системі одиниць (СІ) — у фарадах: 1 ф = 9×10 11 див.

  Поняття Е. е. відноситься не лише до одного провідника, але і до системи провідників, зокрема до системи двох провідників, розділених тонким шаром діелектрика, — конденсатору електричному . Е. е. конденсатора (взаємна ємкість його обкладань): З = q/ (j 1 j 2 ), де q — заряд одного з обкладань (заряд другого обкладання рівний — q ) , а j 1 — j 2 — різниця потенціалів між обкладаннями. Е. е. конденсатора практично не залежить від наявності навколишніх тіл і може досягати дуже великої величини при малих геометричних розмірах конденсаторів.

  Літ.: Тамм І. Е., Основи теорії електрики, 9 видавництво, М., 1976, гл.(глав) 1; Калашников С. Р., Електрика, 3 видавництва, М., 1970 (Загальний курс фізики, т. 2), гл.(глав) 4.

  Р. Я. Мякишев.