Мал. 3. Схема спостереження інтерференції поляризованих променів (хроматичній поляризації) в паралельному світловому потоці. Поляризатор N 1 пропускає лише одну лінійно поляризовану (у напрямі N 1 N 1 ) складову вихідного пучка. У пластинці До, вирізаною з двулучепреломляющего одноосного кристала паралельно його оптичній осі ОО і встановленою перпендикулярно пучку, плоскополяризований промінь розділяється на складову А е з коливаннями електричного вектора, паралельними ОО (незвичайний промінь), і складову А про , коливання електричного вектора якої перпендикулярні ОО (звичайний промінь). Показники заломлення матеріалу пластинки До для цих двох променів (n e і n про ) різні, а отже, різні швидкості їх поширення в До, унаслідок чого ці промені, поширюючись по одному напряму, набувають різниці ходу. Різниця фаз їх коливань при виході з До рівна d = ( 1 / l ) ×2 pl(n про — n e ), де l — товщина До, l — довжина хвилі падаючого світла. Аналізатор N 2 пропускає з кожного променя що лише його складає з коливаннями, лежачими в плоскості його головного перетину N 2 N 2 . Якщо N 1 ^N 2 (оптичні осі аналізатора і поляризатора схрещені), амплітуди тих, що складають А 1 і А 2 рівні, а різниця їх фаз D = d + р. Вони когерентні і інтерферують між собою. Залежно від величини D на якій-небудь ділянці пластинки До спостерігач побачить цю ділянку темною [D = (2k+ 1) p, до — ціле число] або світлою (D = 2kp) в монохроматичному світлі і забарвленою — в білому світі.
